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第六百四十六章 于敏构型问世上（第3页）

他迟疑的就是这事儿。

数学在很多时候不会说谎，但有些时候数学正确却并无法代表现实也正确。

比如后世的阿库别瑞度规.也就是曲率引擎的解析解。

这玩意儿在数学上已经完美到了无懈可击，但现实里你可曾见到过曲率引擎出现？——P图产生的时空扭曲不算。

还有威腾的M理论，这也是个数学完美但物理没有证实的典型。

大于的性子本就极其严谨，更别说氢弹的研制关国家命运，因此这个问题他要是不搞清楚那就不是几天睡不着的事儿了。

随后徐云朝大于做了个淡定的手势，解释道：

“大于同志，如果你是要找我讨论氢弹的具体设计说实话我可能无能为力。”

“但这种聚变截面涉及的是粒子物理情景，所以不瞒你说，我还真了解一些。”

“其实导致这种情况的原因很简单，那就是海对面没有考虑到亚原子粒子所具有的量子效应。”

大于顿时一怔：

“量子效应？”

“没错。”

徐云用力点了点头，说道：

“准确来说，是微观粒子的隧穿效应、波动效应、以及共振效应这三个概念。”

“大于，你刚才说你引入了布莱特-维格纳方程，也就是Breit-Wigner方程对吧？”

“那么你肯定也推导出了这个方程的核聚变变式，也就是单能级中子俘获的共振截面是不是？”

大于立马回了声没错，将手中的笔记本往前翻了一页，露出了上头的一道公式：

σγ（Ec）=σ0ΓγΓ（E0Ec）121（1+y2）+2Γ（EcE0）。

徐云见状，暗道了一声果然如此。

大于的这道公式其实不难理解，E0就是质心坐标系中共振峰的能量也就是Ec+ΔEb与复合核激发态所匹配的能量，Γ为12共振峰值对应的总能量宽度，σ0是最大的截面，Γγ是辐射俘获宽度。

这算是布莱特-维格纳方程的基础变式之一，但更深入的一些物理意义却暂时没被解析出来。

随后徐云想了想，在脑海中过了一遍思路，对大于说道：

“大于，在这个公式的基础上，你先引入量子隧穿，然后想想会发生什么情况？”

“量子隧穿啊”

大于闻言摸了两下下巴，很快开始思考了起来。

量子隧穿。

它是指粒子在经典力学下无法通过能量壁垒，但在量子力学下却有一定概率穿过的现象。

其基本原理是根据量子力学的波粒二象性，粒子可以表现为波的形式，它的波函数可以在势垒外衰减，但是存在一定的概率穿透势垒并进入势垒内部。

在势垒内部，波函数的幅度和相位均受到影响，而在势垒外部，波函数的幅度随距离的增加而指数级衰减，但其相位不变。

当粒子遇到能量势垒时，根据波函数的性质，其波函数会在势垒内部反射和透射。

即使是在能量低于势垒高度的情况下，粒子也有一定概率穿过势垒并出现在势垒另一侧。

这种现象在微观尺度上很常见，如电子穿过材料的能带隙、α射线穿过物体等都是量子隧穿现象，相关概念也在数十年前就被提出了。

几分钟后。

陷入沉思的大于忽然想到了什么，眼前顿时一亮：

“徐云同志，莫非你的意思是”

“由于量子隧穿的存在，所以克服库仑势垒所需的温度比预期的要小，粒子克服静电屏障的概率增大，加上介质下温度下的麦克斯韦分布近似.”

“所以碰撞聚变的粒子动能处在一个狭窄的能量窗口，从而导致聚变截面也会进一步降低？”

徐云重重点了点头：

“没错。”

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